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頻率響應
與壓電陶瓷傳感器不同，壓電膜傳感器具有很寬的動態范圍，并是寬帶的。這種寬帶特性(接近DC到2GHz)和低Q值部分地歸因于聚酯材料的柔性。用做傳聲器時，將彎曲的壓電膜器件兩端固定，按長度（d31）模式振動，如圖10所示。壓電膜是一種保真度極高的高音喇叭，也可應用在玩具、充氣物品和游戲具中做新穎揚聲器。d31模式(圖10)，也可以用在空氣中的超聲測距，頻率可達約50kHz。
當用作高頻超聲發送器（一般>500KHz）時，壓電膜通常是按厚度（d33）模式工作。最大傳送量發生在厚度諧振時。28µm的壓電膜基本半波長諧振頻率約為40MHz：
從以上可以看出，諧振值的大小決定于膜厚，其范圍為：對厚膜為幾MHz（1000µm）到對非常薄的膜大于100MHz以上。
圖11給出了在室溫條件下頻率對介電常數和耗散因數的影響。當介電常數ε 非常低時(壓電陶瓷的1%)，壓電膜的g常數(電壓輸出系數)要比壓電陶瓷的大得多（g = d/ε）。
壓電膜在低頻時的特性
引言
壓電膜在低頻時的特性應直接以電氣術語來表述，但常常造成曲解|. 由于這一技術的任何實際應用都幾乎涉及這個問題，本文想用一定的篇幅分析這個題目，并盡可能地以非數學型式處理,采用語言描述和實例表達概念，假設有些讀者精通用FFT技術來變換時間域和頻率域，但并不重要。
連接
通常，對壓電膜的初步評價，是將一個壓電器件用一個探頭（示波器探頭）連接到示波器上。一般來說，示波器探頭可以視作“無窮大阻抗”，由于非常大，在測試中對電路的影響可以忽略不計。但在很多情況下，對壓電膜并非如此，示波器探頭的接入幾乎是短路，典型的探頭，當其接入示波器時，則有1MΩ的有效電阻，也有的是10MΩ，而也有不少為了方便起見可在1MΩ(x1)和10MΩ(x10)之間轉換，包括1MΩ阻抗的物理要素通常是示波器內的輸入級，而不是指探頭內的單獨元件。一個“X1”探頭實際上就是一段兩端有相應觸點的屏蔽電纜。
源電容
為分析接上探頭之后將產生什么情況，我們需要考慮壓電膜器件的特性。也許最為重要的特性（當然是在壓電特性之后）就是材料的電容。電容是任何一種元件的儲存電荷能力的量度，并且總是在兩塊導電板相互靠近時存在。本文中所指的導電板就是壓電膜每一面上所印刷或金屬化出來的導電極，該器件的電容主要受電極之間分離電極的絕緣體特性的影晌，絕緣體儲存電荷能力的度量由它的介電常數表述。
與大部分聚合物材料相比，PVDF的介電常數很高，大約為12（相對于自由空間介電常數）。
顯然，一個元件的電容量是隨其導體面積的加大而增加，所以，一大片壓電膜的電容要大于小元件的電容。同時，電容量也隨厚度的減少而增大。因此，相同的幾何面積，薄壓電膜的電容量要比厚膜的大。
上述關系可以寫為：C= A/t
式中：
c~壓電膜的電容量
ε~介電常數（也可以表示為ε=εrεσ,
εr~相對介電常數（對PVDF約為12）， εσ~自由空間的介電常數
（8. 854×10-12F/m）
A ~壓電膜電極的有效面積（重疊部分）
t ~ 膜厚
電容的單位為法拉（F），但通常碰到的是小得多的單位；微法（uF或10-6F），毫微法（nF或10-9F；皮法（pF或10-12F）。
任何壓電膜元件的電容都可以用公式來計算，也可以用手持 電容表或儀表（如LCR橋）直接測量。
電容值應當是在給定的測量頻率上（通
常定為1kHz）測得的，壓電膜元件的
電容值一般隨測量頻率的提高而下降。
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